如尺悔态果是叫阻力振动的话就说明受到的阻力是恒定的，也就会导陵源致平衡前团位置的偏移，如果阻力不恒定，相应的周期之类都会变。
而阻尼振动的平衡位置，周期都是不变的，只是振幅减小而已。
衰减振动是指系统受初扰动后不再受外界激励，因受到阻力造成能量损失而位移峰值渐减的振动。又称阻尼振动。
例如带阻尼器的弹簧质量系统，其质量为m，弹簧刚度为k，阻尼系数为c，在回复力和阻力作用下作衰减振动的运动微分方程为 ， 式中为无阻尼自由振动的角频率；ζ=c/(2mωn)为阻尼率。若阻尼较小(ζ1)，则振动方程的解为，式中A和j为初始条件确定的常量。严格地说，衰减振动不是周期运动，因其位移峰值按时间的指数规律衰减。但习惯上，仍将同侧相继两位移峰值间的时间间隔称为哗世“周期”，记为Td；相应的称为“角频率”，记为ωd 。因此，，即衰减振动通过同侧两相邻的位移峰值所经历的时间大于无阻尼时的周期。通常用对数减幅率δ来量度位移峰值衰减的快慢。其定义是同侧相继两位移峰值之比的自然对数，即。当ζ很小时，阻尼对振动频迹芦或率影响很小，但使其位移峰值衰减很快。若阻尼较大（ζ≥1），则振动方程的解为：(ζ1)。这时，运动不再是振动，在任何初始条件下，位移最多有一次达到峰值 ，以后就是无限趋近于平衡位置的衰减运动。通常把ζ1的情况称为过阻尼；把ζ=1的情况称为临界阻尼，即阻尼的大小刚好使系统作非“周期”运动。与阻尼较小的情况和过姿伍阻尼情况相比，在临界阻尼情况下，系统从运动趋近平衡所需的时间最短。在电气仪表中常利用过阻尼或临界阻尼抑制指针振动。
电路微分方程的特征根，称为电路的固有频率。当R，L，C的量值不同时，特征根可能出现以下三种情况。1.R2(L/C)^0.5时，S1，S2为不相等的实数根。
过阻尼袜圆枣情况：2.R=2(L/C)^0.5时，S1，S2为两个相等的实数根。
临界阻尼情况：3.R2(L/C)^0.5时，S1，S2为共轭复数根。
欠阻尼情况：如果负载阻抗大于传输线的特性阻抗，那么负载端多余的能量就会反射回源端，由于负载端没有吸收全部能量，故称这种情况为欠阻尼。
补充定义：一个系统受初扰动后不再受外界激励，因受到阻力造成能量损失而位移峰值渐减的振动称为阻尼振动。系统的状态由阻尼率ζ来划分。不同系统中ζ的计算式不同，但意义一样。把ζ＝0的情况称为无阻尼，即周期运动；把0ζ1的情况称为欠阻告拆尼；把ζ1的情况称为过阻尼；把ζ＝1的情况称为临界阻尼，即阻尼的大小刚好使系统作非“周期”运动。与欠阻尼况和过阻腔兆尼相比，在临界阻尼情况下，系统从运动趋近平衡所需的时间最短。
阻雀搏尘尼振动是指，由于振动系统受到摩擦和介银宽质阻力或其他能耗而使振幅随时间逐渐衰减的振动，又称减幅振动、衰减振动。1不论是弹簧振子还是单摆由于外界的摩擦和介质阻力总是存在，在振动过程中要不断克服外界阻力做功，消耗能量，振幅就会逐渐减小，经过一段时间，振动就会完全停下来。这种振幅随时间减小的振动称为阻尼振动．因为振幅与顷禅振动的能量有关，阻尼振动也就是能量不断减少的振动．阻尼振动是非简谐运动．阻尼振动系统属于耗散系统。这里的阻尼是指任何振动系统在振动中，由于外界作用或系统本身固有的原因引起的振动幅度逐渐下降的特性，以及此一特性的量化表征。
首先，这样的分类并不严谨。
自由振动：受到初始激励（通常是一个脉冲力）所引发的一种振动；
简谐振动：振动波形为嫌帆闭单一正弦波；
阻尼振动：由于振动系统受到摩擦和介质阻力或其他能耗而使振幅随时间逐渐衰减的振动，自由振芹裂动也是其中一种，现实中的大多振动属于阻尼振动。
无阻尼振动：与阻尼振动相反，属于理想状态。
受轿配迫振动：与自由振动相反，是指在持续周期变化的外力作用下产生的振动，如荡秋千。
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